Достоверность модели строения атома урана подтверждается совпадением частот излучения, рассчитанных по уравнению Бальмера-Ридберга и частот рассчитанных по уравнению 3-го закона Кеплера, в котором использовали радиус r, рассчитанный по уравнению Бора (4).
Уравнение Бальмера-Ридберга выражает изменение частот излучения в зависимости от двух рядов квантовых чисел n>i и n>j:
ν = cR(1/n>i>2 -1/n>j>2), (11)
Здесь с– скорость света, R>0– постоянная Ридберга, которая длительное время была известна только для водорода. В нескольких работах [12] было показано, что постоянной Ридберга для химического элемента является его энергия первой ионизации. Для урана она равна 7,11 эВ или 11,39.10>-12 эрг или в обратных сантиметрах ν>0 = ν/с = 0,5734.10>5 см>-1. Таким образом, имеется возможность рассчитать частоты по уравнению Бальмера-Ридберга для урана и сравнить их с частотами, рассчитанными по уравнениям Бора (4) и 3-го закона Кеплера (9). Результаты таких расчётов представлены в таблице 1 столбцы 4, 5, 6 и 7.
Частоты и длины волн в столбцах 4 и 5 для квантовых чисел 24–47 рассчитывали по уравнениям 3-го закона Кеплера (9) и (10) с использованием величины радиуса, рассчитанного по уравнению Бора (1). По уравнению Бальмера-Ридберга рассчитывали характерные частоты и длины волн, которые можно сравнить с рассчитанными по 3-ему закону Кеплера. К числу последних относятся предельные и головные частоты.
Предельные частоты реализуются, когда второе квантовое число n>j= ∞ и рассчитываются по уравнению:
ν = cR/n>i>2, (6)
где R>0– постоянная Ридберга, равная для урана 0,5734.10>5 см>-1.
Для атома урана реализуются две предельные частоты: для n>i= 1 ν = 1,719.10>15 c>-1 и для n>i= 2 ν = 0,4298.10>15 с>-1, см. столбец 5. Расчёт по уравнению для 3-го закона Кеплера дал близкие значения, соответственно
1,716.10>15 и 0,4324.10>15 с>-1, см. столбец 4.
Головные частоты в каждой серии излучения рассчитываются по уравнению Бальмера-Ридберга и соответствуют первому (головному) по порядку квантовому числу n>j. В столбце 5 приведены головные частоты полученные для n>i = 1, n>j= 2: 1,289.10>15 и для n>i= 2, n>j= 3: 0,2388.10>15 с>-1, которые достаточно точно совпадают с частотами, рассчитанными по уравнению 3-го закона Кеплера, соответственно 1,205.10>15 и 0,2437.10>15 с>=1
Приведенные данные однозначно говорят о совместимости результатов, получаемых по уравнениям 3-го закона Кеплера с использованием микро гравитационной константы g и классического уравнения атомной физики Бальмера-Ридберга, что подтверждает адекватность предложенной микро гравитационной модели строения атома.
Литература
1. Е. Беркович, «Троицкий вариант – Наука» № 5(299), 10 марта 2020 года и № 6(300), 24 марта 2020 года.
2. П. С. Лаплас, Изложение системы мира, Ленинград, Изд. «Наука», 1982 г., глава 18, О молекулярном притяжении, с. 226–256.
3. АТ. Серков, Гипотезы, Москва, 1998, ВИНИТИ, с.87.
4. Б. В. Дерягин, Н. В. Чураев, В. М. Муллер, Поверхностные силы, 1985, Изд. «Наука», с106.
5. J. N. Israelachvily, Contemporary Phys., 15, p.159, (1974).
6. J. N. Israelachvily, Intermolecular and Surface Forces, 3>rd edn N. Y. Acad. Press, 2011, p.151.
7. АТ. Серков, МБ.Радишевский, АА. Серков, Гипотезы-2, О смене научной парадигмы в естествознании, Москва, 2016, ВИНИТИ, с.38.
8. АТ. Серков, АА. Серков, http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/11885.html; http://www.sciteclibrary.ru/eng/catalog/pages/11886.html
