Все науки. №2, 2024. Международный научный журнал - страница 7

Но прежде, чем продолжить анализ, стоит рассмотреть случай, когда образованное ядро может быть радиоактивным.

В таком случае стоит проанализировать реакцию вида (51).

Ровно как проводился анализ для реакции (1), для реакции (51) проводиться подобный алгоритм, но, разумеется, не определяется кулоновский барьер, поскольку нет для этой реакции направленной частицы, поэтому определяется выход этой реакции (52), а затем и кинетическая энергия для всех продуктов реакции (53).

И одним из заключительных моментов анализа реакции распада является указание закона ядерного распада (54).

В данном случае, получается определённое стабильное ядро и лёгкие частицы, с определённой кинетической энергией и известной скоростью (55).

Если же настоящее ядро будет вновь радиоактивным, хотя подобные случае довольно редки, но для них действует тот же алгоритм анализа реакций распада. В данном случае также каждая из частиц будет отталкиваться, получая дополнительный выходящий кулоновский барьер, что и учитывается.

В данном случае для ядра кинетическая энергия и образуемая с его стороны температура объясняется посредством уже выведенных закономерностей для образованной части (56) и для всей мишени (57), а для лёгких частиц известна кинетическая энергия, а также заряд через (58) и ток (59).

Однако, на этом не завершается анализ реакции, поскольку ныне проанализирован только один канал ядерной реакции, откуда следует, что стоит обратить отдельное внимание на все возможные различные комбинации (60).

В данном случае в качестве матричного произведения выражаются все возможные вариации каналов ядерных реакций, однако, разумеется, большинство среди них, особенно те, что связанны с тяжёлыми ядрами являются маловероятными, но даже это не полный перечень, поскольку существуют также реакции, когда кинетической энергии направленных частиц становиться достаточно для создания новых частиц. Кроме того, не стоит забывать случаи, когда выходящих частиц увеличивается, то есть уже образуется 3, 4 и т. д. продуктов ядерных реакций, но только для их записи уже потребовалось использовать сложные n-мерные матрицы.

Поэтому на практике оставляются только самые вероятностные (61).

Так, если момент с образованием новых частиц не учитывается, чаще всего берутся случаи образования целостного ядра, образования протона, нейтрона, электрона, позитрона, дейтрона, тритона или прочих подобных частиц (61). Для каждой из этих реакций вычисляется выход канала ядерной реакции для всевозможных перечисляемых комбинаций, в отличие от многомерных случаев и образованием частиц (62) и для более вероятностных каналов ядерной реакции (63), вместе с порогом канала ядерной реакции также для абсолютно всех случаев, кроме вышеуказанных (64) и более вероятностных представленных каналов (65).

Так были определены соответствующие выражения для всех представленных каналов ядерной реакции, стоит принять истинной формулу (66), которая представляет сумму произведений всех выходов каналов на некоторое определённое число.

Более того, ранее был проанализирован один из каналов реакции полномасштабно, откуда было получено значение процентной эффективности этого канала (29) от разности коего вычисляется необходимый показатель. Настоящее выражение показывается, что у каждого канала есть свой процент эффективности, который в сумме составляет 100% эффективности всей реакции.